第15回英文輪読
'酢谷'訳
'伊藤（雅）'訳
'伊藤（孝）'訳
もし円形接触全体に均一な熱流速がある場合、接点での最大温度上昇は、フラッシュ温 度ΔTfa として表され、式3.32 で与えられる。本体A の底面での式より、一般的なバルク 温度上昇は、フラッシュ温度よりもはるかに低くなる接点からの熱入力が、本体A の断面 積全体に広がるから。初期段階での接触温度の推定を行うために、それを無視する。
'犬飼'訳
速く動いている熱源は熱作用が表面の近くに集中されるために熱が下に拡散することはほとんどない。そして物質Bが熱せられている面においての時間は短くなるだろう。最終結果は表面で上昇する最大のフラッシュ温度はゆっくりで動く接触点の場合より小さいだろう。フラッシュ温度の精密な計算は複雑で複数の異なるモデルが異なる仮定の状態で用いられる。例えば接触面積の形やその上の熱流速の分布などである。
'今井'訳
一定の熱流束の場合、円形の接触領域上の、(塑性(そせい)変形するアスペリティに適している可能性がある) 単純な代数式、ピーク フラッシュ温度の、広範囲のソース速度 V に有効なは次のようになる。 ここで、J=Va/2KB . V=式 3 の場合、34 は式 3.33=0,e と同じになります。
'工藤'訳
Jはペクレ数と呼ばれる無次元群であり、移動する熱源からの熱がどの程度表面に拡散するかを示す尺度である。熱源からの熱が時間tで移動する特性距離xは次の式で推定できる。 x=√kt (式3.35) (熱伝導は表面下の温度上昇の分布をもたらす。この式は、無限媒体中の点音源からのr.m.s.距離に対しては厳密であり、他の形状や境界条件に対しては近似的である)。
'小林'訳
ここで、表面から距離aの深さまでに熱が伝播するのにかかる時間t_1は以下の式で近似することができ、 t_1=a^2/κ そして、接触点の接触面積が直径2aまで拡大するのにかかる時間は t_2=2a/V ペクレ数Jはこれら2つの時間の比として解釈され、J=t_1/t_2である。Jが1よりはるかに小さいとき、熱影響は静的熱源からの値に近くなり、Jが1よりはるかに大きいとき、摩擦熱はBの表面に集中する。
'志藤'訳
Jの値が小さい（J << 1、1の速度が十分小さい）場合、加熱の効果は同様になる、静的な熱源からのものと、 一方、Jが大きい場合（J>>1、1の速度が十分大きい、この場合、物体の移動速度は関係ない。）には、摩擦による加熱が物体Bの表面近くに集中する。 ここで、割合を推定する必要が依然としてある、全熱流束qのうち、物体に伝導される。 広く使われている仮定は、2つの物体の表面の温度が同じでなければならないというものである。 (この場合温度は違うので？) ΔTfA = ΔTfBとし、3.32式と3.34式を組み合わせることで、比率を表す式が得られる、2つの物体への熱流束の。
'庄田'訳
'関野'訳
４潤滑剤と潤滑 4.1導入 前の章で説明したように、乾いた金属、多くのセラミックス、いくつかのポリマーでの滑りの摩擦係数はまれに0.5より低く、そして多くの場合ではかなり高くなる。そのような工学的用途でのμの高い値は、しばしばひどく高い摩擦力や摩擦のエネルギー損失さらに摩擦熱をもたらす。たいていの実用的用途では、それゆえ、潤滑剤が表面間の摩擦力を減らすために使われている。
'中濱'訳
潤滑剤は、滑り面自体か界面よりも剪断強度が低い材料の層を滑り面の間に導入することによって機能する。一部の潤滑システムでは、潤滑剤が突起の接触を完全に防止することができない可能性があるが、突起の接触を軽減し表面間の接触力も低下させる可能性がある。他の場合、潤滑剤が表面を完全に分離する。このように多かれ少なかれ、潤滑剤の使用は常に滑り摩耗の速度を低下させ、これは潤滑のもう一つの重要な利点である。 様々な材料（気体、液体または固体）が潤滑剤として使用できる。
'堀内'訳
'松井'訳
境界潤滑では、表面は分かれる、吸収された分子の膜により、通常オイルやグリースが敷かれて、適切な 境界潤滑材が含まれる、著しい突起の接触がそれにもかかわらず発生するだろう。 個体潤滑材が機能する、個体表面膜により、それはいずれかを示す、低いせん断強さか、表面形状の結果 を、低いせん断強さによる 私たちは議論するだろう、それらの4 つのタイプの潤滑について、しかし、初めの3 つの潤滑はほとん どがオイルやグリースがある場合である、私たちはまず説明するだろう、性質と組成、潤滑しているオイ ルとグリースについて、そして粘土についての議論を始める。